Спосіб рівномірного опромінення об’єктів при лазерній терапії

1. Спосіб рівномірного опромінення об'єктів при лазерній терапії, за яким лазерний промінь розповсюджують у паралельному пучку, проводять двокоординатну рядкову розгортку лазерних променів, здійснюють автоматичне дистанційне сканування відповідної ділянки організму, змінюють діаметр пучка скануючи лазерні промені, керують параметрами лазерного випромінювання у кожній 3 11587 4 таким чином розширення функціональних можлибу рівномірного опромінення об'єктів при лазерній востей лазерної терапії. Поставлена задача вирітерапії, що включає випромінення лазерних прошується веденням в спосіб слідуючих процесів, по менів, формування паралельного пучка, двокооркотрим: динатне оптичне сканування променів по поверхні, створюють паралельний пучок променів; регулювання розміру поверхні сканування, здійсздійснюють двокоординатну розгортку скануюнення процесів керування лазерами, регулювання чих променів; потужності лазерного випромінення, візуалізацію змінюють розміри пучка променів; картини сканування, доповнюється за рахунок проводять пульсацію амплітуди сканування з введення в спосіб роботи лазерного скануючого частотою в 10-20 разів меншою від частоти розгопристрою процесів високочастотного коливання ртки; лазерних променів зі змінною величини амплітуди накладають сканування променів з частотою в сканування і змінною величиною енергії лазерного 10-100 раз більшою від частоти сканування; випромінення. змінюють по амплітуді потужність лазерного Робота по заявляємому способові відбуваєтьвипромінення в пропорції оберненій розподілу ся, наприклад, так: енергії по площі. імпульс необхідної енергії від лазерного джеВід способу прототипу заявляємий спосіб відрела через оптичну систему попадає на відбиваюрізняється введенням таких процесів коли: чу поверхню двокоординатного дефлектора розгопроводять пульсацію амплітуди сканування з ртки. Розгортка оптичного променя здійснюється частотою в 10-20 разів меншою від частоти розгоза допомогою відповідних електромагнітних або ртки; п'єзоелектричних дефлекторів, а адаптивна оптизмінюють по амплітуді потужність лазерного чна система змінює переріз лазерного променя в випромінення в пропорції оберненій розподілу різних точках. Ще одні електромагнітні або п'єзоеенергії по площі; лектричні дефлектори накладають на процес сканакладають додаткове сканування променів з нування високочастотну пульсацію і процеси зміни частотою в 10-100 раз більшою частоти скануванвеличини амплітуди розгортки променів, що здійсня. нюється з частотою в 10-20 разів меншою від часПри реалізації способу рівномірного опромітоти розгортки променів. Для зміни розмірів перенення об'єктів вимірюються такі параметри, як: різу лазерної плями (зміна енергії лазерного амплітуда сканування - А, потужність лазерноопромінення), на виході лазерного випромінювача го випроміненя - Р, встановлюють вузол розширювача пучка панкратичну оптичну систему Галілея з моторизованим час проведення лазерної терапії - , циклічна приводом. Керування роботою апаратури лазерночастоти - , го опромінення виконується ПЕВМ з використанлінійна координата опромінюваної точки - S, ням комп'ютерних програм розроблених автором і радіус лазерного пучка - R, енергія випромінення досягається майже рівномірна по поверхні енергеЕ. тична доза опромінення [3]. Деякі дані по розподіОбробка даних вимірювань проводиться налу енергії по поверхні показані на Фіг.2-3. Як видно ступним способом: з наведених матеріалів при роботі по заявляємому Площа опромінення визначається формою ласпособу нерівномірність розподілу енергії по повезерної плями (наприклад, для круглої форми) рхні опромінення зменшена 40-50% [3]. Z=0,0314*R*R (1) Таким чином поставлена мета - розробка сполінійне переміщення променя визначається по собу рівномірного опромінення об'єктів при лазерS A * sin(( * ) , (2) ній терапії, підвищення точності опромінення скашвидкість сканування визначається по нуючим лазерним променем, керування dS/d *A S, (3) енергетичними характеристиками лазерного пропотужність обчислюється залежністю меню в кожній "точці дії" - досягається. (4) P=dE/d Джерела інформації тоді при незмінній потужності енергію опромі1. В.Л. Шевченко - Основы физики терапевтинення можна вирахувати за формулами ческого воздействия лазерного излучения на орE P/W(arcSin((S R)/A - arcSin((S - R)/A)) якганизм. К.,1994, НПО «Профессор», с.32. що S0 [0; A - R] (5) або E=P/W(arcSin( /2-arcSin((S-R)/A)) якщо S0=[AR; A+R] (6) розподіл енергії по площі G(Z)=E(x)/Z (7) Практична реалізація запропонованого спосо 2. Попов В.Д. Современные аспекты квантовой терапии в клинической медицине. - Киев, 2000, 128с. 3. В.Л. Шевченко - Основы рационального применения терапевтических лазеров. К-2003, НПО «Профессор», с.170. 5 Комп’ютерна верстка А. Крижанівський 11587 6 Підписне Тираж 26 прим. Міністерство освіти і науки України Державний департамент інтелектуальної власності, вул. Урицького, 45, м. Київ, МСП, 03680, Україна ДП “Український інститут промислової власності”, вул. Глазунова, 1, м. Київ – 42, 01601