Флюїдальний випромінювач

1. Флюидальный излучатель, симметричный относительно продольной плоскости симметрии, содержащий флюидальный вход, включающий в себя входное о тверстие , приспособленное для формирования двумерной стр уи тек учей среды , колеблющейся в поперечном направлении отно сительно плоскости симметрии, камеру излучате ля, сообщенную с входным отверстием, и препят ствие в камере излуча теля, имеющее фронталь н ую ча сть, в ко тор ой образо ван а осн овная по лость, обра щенная к входном у отверстию, о тли чающий ся тем, что между фрон та льной ча стью препятствия и стенкой камеры излучателя со сто роны входно го о тверстия по разные стороны о т основной полости сформированы два пространст ва, свободные от препятствия, ориентированные на образование вихрей по одну и др угую сторон у от стр уи тек учей среды, попеременно усили ваю щи хся и ослабевающи х в противо фазе между со бой и в фаз е с ко ле ба ниям и стр уи , при этом флюидальный излучатель снабжен средством измерения радиальной протяженности ви хрей в функции параметров стр уи тек учей среды , ко то рое включает, по меньшей мере, две вторичные полости, сформированные во фронтальной части препятствия симметрично относительно плоскости симметрии по обе стороны от основной полости. 2. Из луча тель по п . 1 , о тличающий ся тем, что основная полость имеет наклонные стенки, рас положенные в виде буквы V, у которой два плеча расходятся в направлении входа полости. 3. Из луча тель по п . 2 , о тличающий ся тем, что стенки полости расположены относительно плос кости симметрии под углом от 0 до 80°. 4. Из луча тель по п .2 , о тличающий ся тем, что стенки осно вной по лости распо ложены о тно си тельно плоскости симметрии под углом от 10 до 45°. 5. Из луча тель по п . 1 , о тличающий ся тем, что днище основной полости расположено против входного отверстия на расстоянии, ве личина ко торо го со ставляе т о т 3d до 15d , где d - ширина входного отверстия. 6. Излуча тель по п 5 , о тли чающийся тем , что днище основной полости расположено против входного отверстия на расстоянии от 4d до 8d. 7. Из луча тель по п . 1 , о тличающий ся тем, что основная полость имеет вход шириной, величина которого составляет от 2d до 10d. 8. Из луча тель по п . 1 , о тличающий ся тем, что фрон тальная часть препя тствия имее т ширин у, составляющую от 5d до 30d. 9. Из луча тель по п . 1 , о тличающий ся тем, что фронтальная часть препятствия перпендикулярна плоскости симметрии и расположена на расстоя нии от входного отверстия, составляющем от 1d до 10d 10. Излуча те ль по п . 1 , о тли ча ющийся тем, что каждая вторичная полость имеет форму, опреде ленную линией, я вляющейся вписанной по отно шению к трем сторонам че тыре хугольника, че т вертая сторона которого образует вход в соответ ствующую вторичную полость. 11. Излуча те ль по п . 1 , о тли ча ющийся тем, что каждая вторичная полость имеет форму, опреде ленную линией, я вляющейся вписанной по отно шению к двум сторонам треугольника, третья сто рона которого образует вход в соответствующую вторичную полость. 12. Излуча тель по любому из пп. 10 или 11, о тли чающийся тем , что каждая втори чная по лость имеет ступенчатое днище. 13. Излучатель по любому из пп. 10 или 11, отли чающийся тем, что имеет вход шириной, соста в ляющей от 1d до 10d. 14. Излуча те ль по п . 1 , о тли ча ющийся тем, что флюида льный вход включае т в себя при соеди ненную к входному каналу о тстойную шестигран ную камеру и суживающуюся секцию, сообщенную с другим концом камеры, которая образует прямо угольное входное отверстие, сообщенное с каме рой излучателя. 15. Излучатель по п. 14 , о тли чающийся тем, что флюидальный вход имеет средства ре гулиро ва ния флюидальной струи. 16. Излучатель по п. 15 , о тли чающийся тем, что средства регулирования выполнены в виде пла смО 00 CM < 27778 стины , расположенной вдо ль плоскости симметрии. 17. Излучатель по п. 15, отличающийся тем, что средства ре гулирования выполнены в виде профилиро ванного препятствия , расположенного вдоль плоскости симметрии. 18. Излучатель по любому из пп. 16 или 17, отличающийся тем, что конец средств регулирования отделен от входного отверстия интервалом, величина которого лежит в пределах от 0,5d до 4d. Настоящее изобретение касается флюидального излучателя. Большинство расходомеров или просто измерителей, существующи х в настоящее время, содержат движущиеся металлические части. Сказанное особенно справедливо в отношении расходомеров вращающегося и мембранного типов. В качестве прототипа заявляемого изобретения принят флюидальный излучатель, симметричный относительно продольной плоскости симметрии, содержащий флюидальный вход, включающий в себя входное о тверстие, приспособленное для формирования двумерной струи текучей среды, колеблющейся в поперечном направлении относительно плоскости симметрии, камеру излучателя, сообщенн ую с входным отверстием, и препятствие в камере излучателя, имеющее фронтальную часть, в которой образована основная полость, обращенная к входному отвер сти ю (ЕР № 0295623, MKH6G01 F 1 /32. 21.12.88). Недостатком известного изобретения является нелинейность калибровочной кривой, отражающей работу флюидального излучателя, что негативно отражается на точности измерения скорости истечения потока. В основу изобретения поставлена задача повышения точности измерения скорости истечения потока в флюидальном излучателе путем формирования в нем двух пространств для образования вихрей по обе стороны струи и оснащения излучателя средствами измерения радиальной протяженности вихрей, в результате чего создаются усло вия для зависимости протяженности вихрей от условий течения потока, позволяющие повысить частоту колебаний при турбулентных условиях и понизить ее при переходных условия х, и тем самым повысить либо понизить коэффициент, отражающий отношение частоты колебания струи к скорости потока, и его относительное изменение, а значит, повысить линейность излучателя. Поставленная задача достигается за счет того, что в флюидальном излучателе, симметричном относительно продольной плоскости симметрии, содержащем флюидальный вход, включающий в себя входное отверстие, приспособленное для формирования двумерной струи текучей среды, колеблющейся в поперечном направлении относительно плоскости симметрии, камеру излучателя, сообщенную с входным отверстием, и препятствие в камере излучателя, имеющее фронтальную часть, в которой образована осно вная полость, обращенная к входному отверстию, согласно изобретения, между фронтальной частью препятствия и стенкой камеры излучателя со стороны входного отверстия по разные стороны от основной полости сформированы два пространства, свободные от препятствия, ориентированные на образование вихрей по одну и другую сторону от струи текучей среды, попеременно усиливающихся и ослабевающих в противофазе между собой и в фазе с колебаниями струи, при этом флюидальный излучатель снабжен средством измерения радиальной протяженности вихрей в функции параметров струи текучей среды, которое включает, по меньшей мере, две вторичные полости, сформированные во фронтальной части препятствия симметрично относительно плоскости симметрии по обе стороны от основной полости. При этом основная полость имеет наклонные стенки, расположенные в виде буквы V, у которой два плеча расходятся в направлении входа полости, стенки полости расположены относительно плоскости симметрии под углом от 0 до 80°, либо под углом от 10 до 45°, а днище основной полости расположено против входного отверстия на расстоянии, величина которого составляет от 3d до 15d (где d - ширина входного отверстия), или на расстоянии от 4d до 8d. Кроме того, основная полость имеет вход шириной, величина которого составляет от 2d до 10d. Фронтальная часть препятствия в излучателе имеет ширину, составляющую о т 5d до 30d, перпендикулярна плоскости симметрии и расположена на расстоянии от входного отверстия, составляющем от 1d до 10d. Кроме того, каждая вторичная полость имеет форму, определенную линией, являющейся вписанной по отношению к трем сторонам четырехугольника, четвертая сторона которого образует вход в соответствующую вторичную полость, или же форму, определенную линией, являющейся вписанной по отношению к двум сторонам треугольника, третья сторона которого образует вход в соответствующую вторичную полость, при этом каждая вторичная полость может иметь ступенчатое днище. Излучатель имеет вход шириной, составляющей о т 1d до 10d, который включае т в себя присоединенную к входному каналу отстойную шестигранную камеру и суживающуюся секцию, сообщенную с др угим концом камеры, которая образует прямоугольное входное отверстие, сообщенное с камерой излучателя, причем этот флюидальный вход имеет средства регулирования флюидальной струи , которые выполнены в виде пластины, расположенной вдоль плоскости симметрии, либо в виде профилированного препятствия, расположенного вдоль плоскости симметрии. При этом конец средств регулирования отделен от входного отверстия интервалом, величина которого лежит в пределах от 0,5d до 4d. Формирование двух свободных о т препятствий пространств, расположенных между фронтальной частью препятствия и стенкой камеры излуча теля, создает усло вия для возникновения 27778 взаимодействующи х вторичных ви хрей, радиальная протяженность которых соответствует частоте колебания струи. Размер этой радиальной протяженности определяется с помощью заявленных в предлагаемом изобретении средств измерения, включающих две вторичных полости. Чем больше размер радиальной протяженности основных вихрей, тем ниже частота колебания струи, и, соо тветственно, ниже коэффициент К (определяющий отношение частоты колебания струи к скорости потока), и его относительное изменение. И, наоборот, при понижении частоты колебания потока радиальная протяженность основных ви хрей возрастает. Возрастает и значение К. И в том, и в другом случае изменение коэффициента К сопровождается стабильной линейностью калибровочной кривой, отражающей работу излучателя. Изобретение касается флюидального излучателя и расходомера, включающего в себя такой излучатель, действие которого является улучшенным в сравнении с расходомерами, известными в этой области техники. Обычно линейность такого флюидального излучателя оценивают по относительным изменениям коэффициента К, равного отношению частоты f колебания струи к скорости потока. В общем различают три вида условий течения среды в порядке возрастания скоростей течения: ламинарные условия, переходные условия и турбулентные условия. Из относительного изменения К, а именно, отношения АК/К, в функции от числа Рейнопьдса RE, видно, что проблемы, связанные с линейностью, в основном возникают при ламинарных и переходных условия х. (Следуе т напомнить, что число Рейнольдса, хорошо известное специалистам, работающим в этой области те хники, равно скорости течения среды в области от входного отверстия до камеры излучателя, умноженной на ширину это го отверстия и деленной на кинетическую вязкость среды). Можно видеть, что при ламинарных условиях и слабом потоке наблюдается резкое изменение у коэффициента К. В переходной зоне со стороны зоны с ламинарными условиями течения кривая, характеризующая относительное изменение величины К, характеризуется наличием пика. Изобретение касается флюидального излучателя, который характеризуется линейностью в широком диапазоне. Считают, что такой излучатель является линейным, когда относительное изменение коэффициента К составляет менее ± 1,5%. Как будет показано ниже, изобретение позволяет понизить высоту пика у относительного изменения коэффициента К в пере ходных условия х, и, тем самым, расширить, соотве тственно, диапазон линейности. В заявляемом изобретении при высокой скорости течения в каждой вторичной полости образуется вторичный вихрь. Основные ви хри локализуются в области между фронтальной частью и стенкой камеры излучателя. И х радиальная протяженность ограничивается радиальной протяженностью вторичных ви хрей. Результатом сказанного является возрастание коэффициента К. И, наоборот, в переходных условиях и при падающей скорости потока радиальная протяженность основных ви хрей возрастает по своему размеру все сильнее и сильнее, что происходит за счет размера вторичных вихрей, находящихся во вторичных полостях. Предельный случай при работе в этих условиях достигается тогда, когда основные вихри в тот период, когда они являются большими, заполняют втори чные полости целиком Но когда они являются большими, то тогда, чем больше радиальная протяженность основных вихрей, участвующи х в явлении колебания струи, тем ниже оказывается частота колебания струи. Результатом сказанного являются понижение коэффициента К и его относительного изменения и это в общем случае сопровождается возрастанием линейности работы излучателя Основная полость с благоприятным эффектом характеризуется наличием наклонных стенок, своим расположением в значительной мере напоминающим букву V, два плеча которой раздвинуты к наружной стороне полости. Стенки основной полости могут образовывать входной угол относительно оси плоскости симметрии в пределах от 0° и до 80°. Полость с благоприятным эффектом характеризуется наличием днища существенно параболической формы. Когда входной угол равен 0°, основная полость имеет прямоугольную форму, однако желательно, чтобы стенки основной полости образовывали входной угол относительно плоскости симметрии, находящийся в диапазоне от 10 до 45°. Расстояние, отделяющее днище основной полости от входного отверстия, может находиться в диапазоне от 3d до 15d. Измеренная частота, возникающая приколебании струи, зависит о т этого расстояния от днища полости до входного отверстия. Чтобы измеряемая частота была достаточно высокой, это расстояние с благоприятным эффектом должно находиться в области от 4d до 8d. Основная полость имеет вход предпочтительно с шириной, находящейся в области от 2d и 10d. В частности, фронтальная часть препятствия может характеризоваться шириной, лежащей в области от 5d до 30d. Особенности изобретения станут более понятными при чтении описания со ссылкой на чертежи. Фиг. 1 схематически изображает относительное изменение коэффициента К в функции от скорости течения применительно к флюидальному излучателю, известному в этой области техники. Фиг. 2 схематически изображает флюидальный излучатель, отвечающий настоящему изобретению. Фиг. 3 представляет собой схематический перспективный вид флюидального излучателя в соответствии с изобретением. Фиг. 4 представляет собой схематический перспективный вид входа модифицированной формы у фпюидального излучателя в соответствии с изобретением. Фиг. 5 представляет профиль скоростей у флюидальной струи в схематическом виде при наличии и при отсутствии препятствия. Фиг. 6 представляет собой схематический частичный вид упомянутого выше препятствия, помещенного в флюидальный излучатель, в соответствии с изобретением. 27778 Фиг. 7 представляет собой схематический частичный вид упомянутого вы ше препятствия модифицированной формы. Фиг. 8 представляет собой схематический частичный вид упомянутого вы ше препятствия еще одной модифицированной формы. Фиг. 9 представляет собой схематический частичный вид упомянутого вы ше препятствия еще одной модифицированной формы. Фиг. 10 представляет собой схематический частичный вид упомянутого вы ше препятствия еще одной модифицированной формы. Фиг. 11 представляет собой схематический частичный вид упомянутого выше флюидального излучателя, в соответствии с изобретением, который работает в переходных усло виях. Фиг. 12 схематически изображает флюидальный излучатель, показанный на фиг. 11, но в иной момент времени. Фиг. 13 схематически изображает относительное изменение коэффициента К в функции от скорости течения в случае излучателя в соответствии с изобретением. Фиг. 2 представляет собой вид упомянутого выше флюидального излучателя, в соответствии с изобретением. Текучей средой может быть жидкость или газ. Излучатель имеет продольную плоскость симметрии Р Жидкость или газ попадают в излучатель через вход Е, включающий в себя, как это видно из фиг. 3, осадительную камеру 1, присоединенную к флюидальному входному каналу 2 и к суживающейся секции 3, завершающейся прямоугольным входным отверстием 4. Осадительная камера 1 имеет шестиугольную форму, причем у нее площадь фронтальной стороны (присоединяемой к входному каналу) превышает площадь задней стороны (присоединяемой к суживающейся секции). Желательно, чтобы ее задняя сторона была кубической формы с ребром, равным высоте двумерной струи. Этим обеспечивается возможность превращения цилиндрической стр уи , покидающей вхо дной канал 2, в струю существенно прямоугольного поперечного сечения. Суживающаяся секция 3, где также происходит ускорение текучей среды, способствует образованию колеблющейся двумерной струи. С этой целью входное отверстие 5, ведущее в камеру излуча теля 6, имеет прямоугольную форму с длиной h и шириной d, отношение которых должно находиться в соответствии с условиями образования двумерной струи, хорошо известными специалистам, работающим в этой области техники. В общем случае величина о тношения h/d должна быть порядка шести или превышать эту величину. В последующем описании ширина d принимается равной единице. Вход Е, кроме того, включает в себя средства регулирования потока текучей среды. Эти средства могут быть образованы пластиной 7, размещенной вдоль плоскости симметрии Р. Фиг. 4 схематически изображает возможный вариант осуществления эти х средств регулирования. В случае этого варианта средства образуются профилированным препятствием 8, установленным вдоль плоскости симметрии Р. Как видно из фиг. 5, регулирование сводится к воздействию на профиль скоростей в струе, который, естественно, является параболическим при низких скоростях течения, но делается существенно плоским посредством регулирования, при этом руководствуются тем соображением, что профиль остается плоским при высоких скоростях течения. В соответствии со сказанным профиль скоростей остается одинаковым при всех скоростях течения. Конец пластины 7 или препятствия 8, смотрящий на входное отверстие 5, располагается от упомянутого входного отверстия на расстоянии, находящемся в области о т 0,5d до 4d, чем обеспечивается получение желаемого эффекта при наиболее благоприятных условиях. Например, это расстояние может составлять 1d. Возвращаясь к фиг. 2, видим, что, колеблющаяся двумерная струя проникает в камеру излучателя 6, включающую в себя препятствие 9. Камера и препятствие располагаются симметрично относительно продольной плоскости симметрии Р. У препятствия 9 фронтальная часть 10 является существенно перпендикулярной к продольной плоскости симметрии Р и располагается на расстоянии Do от входного отверстия 5, изменяющемся в пределах от 1d до 10d. Например, это расстояние может составлять 3d Фронтальная часть 10 препятствия 9 обладает шириной Lo, лежащей в области от 5d до 30d. Например, эта ширина может составляет 12d. У камеры излучателя б наибольшая ширина Lc приходится на область, в которой располагается фронтальная часть препятствия, величина Lc может находиться в области о т 10d до 50d. Например, величина Lc может составлять 20d. Области, расположенные между препятствием и стенками камеры, образуют каналы С1 и С2, по которым перемещается текучая среда и которые направляют ее к выходному отверстию. Ширина этих каналов является в существенной мере равной Lc-Lo. Основная полость 11 создается у препятствия 9, смотрящего на входное отверстие 5. У этой основной полости 11 ширина ухода Le находится в области от 2d до 20d. Например, величина Le может составлять 5d. В случае варианта, показанного на фиг. 2, стенки 12 и 13 у основной полости располагаются наклонно, образуя в существенной мере букву V, плечи которой раскрываются к наружной стороне полости 11. Стенки 12 и 13 образуют входной угол а1 относительно плоскости симметрии Р, лежащей в области от 0° до 80°. Желательно, чтобы угол а1 находился в области от 10° до 45°. Его величина может, например, составлять 45°. В случае варианта, показанного на фиг. 2, боковые стенки 12 и 13 основной полости 11, сходясь, образуют днище существенно параболической формы 14. Днище основной полости смотрит на входное отверстие 5, располагаясь на расстоянии Df от него, причем величина этого расстояния находится в области от 3d до 15d. Величина этого расстояния Df может, например, составляет 6d. Колебание двумерной струи в камере излучателя 6 сопровождается образованием вихрей, расположенных по обеим сторонам струи, которые поперечно усиливаются и ослабевают, что проис 27778 ходит в противофазе, причем само усиление или ослабевание находи тся в фазе с колебанием. Вихри располагаются в основном в пространстве, заключенном между фронтальной частью 10 препятствия 9 и стенкой камеры 6, в которой образовано входное отверстие 5. Проникнув в камеру излучателя 6, стр уя со ударяется со стенками и днищем основной полости 11, испытывая непрерывное колебательное движение. В соответствии с настоящим изобретением флюидальный излучатель включает в себя средства, обеспечивающие возможность воздействия на радиальную протяженность вихрей в зависимости от условий течения струи. Вихри не обладают круглым поперечным сечением они, определенно, деформируются в процессе колебания струи. В силу сказанного под радиальной протяженностью понимают расстояние между центром рассматриваемого вихря и его периметром. В случае варианта, показанного на фиг. 2, средства, обеспечивающие возможность воздействия на радиальную протяженность вихрей в зависимости от условий течения стр уи, создаются двумя вторичными полостями 15 и 16, образованными во фронтальной части 10 препятствия 9 и расположенными симметрично относительно плоскости симметрии Р по обеим сторонам основной полости 11. На фиг. 6 вторичные полости 15 и 16 характеризуются формой, вписывающейся в четырехугольник с одной открытой стороной, образующей вход. Фигура у полости такой формы касается тем самым трех сторон четырехугольника. Каждая вторичная полость, по своей форме ограниченная четырехугольником, характеризуется наличием первой внешней боковой стенки 17 и 18, второй внутренней боковой стенки 19, 20 и днища 21, 22. Наклон боковых стенок к плоскости, параллельной плоскости симметрии Р, может быть большим без особого воздействия на работоспособность устройства. На фиг. 6 днища у вторичных полостей располагаются перпендикулярно к плоскости симметрии Р, однако, как это видно на фиг. 7, они могут образовывать и входной угол с этой плоскостью, и можно полагать, что этот угол может доходить до +45°. Вход у каждой вторичной полости характериз уе тся ши риной Ls , лежа ще й в обла сти о т 1 dflo1 5d . Форма вторичных полостей может изменяться от чисто четырехугольной (с одной открытой стороной, образующей вход) до искривленной с одним лишь касанием с каждой стороной четырехугольника. В случае варианта, показанного на фиг. 8, видно, что днище 21 и 22 полости может быть ступенчатым, в этом примере днища 21, 22 характеризуются наличием двух ступенек, соответственно, 23, 24 и 25, 26, однако, их может быть и больше. Эти ступеньки могут располагаться перпендикулярно к плоскости симметрии Р или могут образовывать с ней угол, отличный от угла в 90°. Подъем, разделяющий ступеньки, может проходить параллельно плоскости симметрии Р, или, в равной мере, может образовывать входной угол, отличный от 0°. В частности, подъем может идти параллельно внешней стенке 17, 18 Вторичные полости 15 и 16, показанные на фиг. 9, обладают формой, охватываемой треугольником с одной отсутствующей стороной, образующей вход. Форма вторичных полостей является тем самым треугольной с двумя сторонами, оставшимися от треугольника. И в этом случае форма вторичных полостей может отходить от чисто тре угольной (с одной отсутствующей сторо ной, обр аз ующей вход) с образованием фигуры искривленной формы с одним касанием с каждой из сторон треугольника. В случае фиг. 10 днище у вторичных полостей является ступенчатым. Следует, кроме того, понимать, что формы, описанные выше, могут изменяться с образованием эквивалентных геометрических форм в различных предельных случаях, выполняющих ту же функцию. В турбулентны х условия х, где бы ни находилась точка соударения флюидальной струи в основной полости 11, в каждой вторичной полости 15, 16 образуется вторичный ви хрь. Эти вторичные вихри являются достаточно сильными, чтобы флюидальный излучатель мог функционировать как единое целое и точно так, как излучатель функционирует при отсутствии вторичной полости. Последующее описание касается общих закономерностей поведения устройства в переходных ус л о в и я х, ч т о де ла е т ся со с сы лк о й н а фиг. 11 и 12. Точка соударения флюидальной струи F меняет свое положение в главной полости 11 между крайними точками 12 и 28. Колебание сопровождается образованием основных ви хрей Т1 и Т2, расположенных между фронтальной частью препятствия 9 и стенкой камеры излучателя 6, идущей к входному отверстию. В случае фиг. 11 п усть при соударении струя достигает точки 27, и тогда происходит концентрирование и усиление вихря ТІ с ослаблением вихря Т2. Флюидальная струя уходит в основном через канал С2. При турбулентны х условия х две вторичные полости 15, 16 заполняются вторичными вихрями Ts1 и Ts2, попеременно усиливающимися и ослабевающими в противофазе с основными вихрями. Однако, чем сильнее понижается скорость потока, чем больше спадает интенсивность или концентрация этих вторичных ви хрей. Результа том сказанного является то, что сильный первичный вихрь, как он проявляется в точке Т1 на фиг. 11, характеризуется ростом радиальной протяженности, в результате че го при понижении скорости течения вихрь постепенно захватывает вторичн ую полость 15, что происходит за счет вторичного вихря Ts1, который к концу полностью исчезает. В противоположность сказанному, вторичный ви хрь Ts2, образовавшийся за счет ухода флюидальной струи, всегда присутствует во вторичной полости 16. На фиг. 12 точка соударения флюидальной струи на ходится в положении 28, тогда следует говорить о вихре Т2, который характеризуется повышенной радиальной протяженностью, при этом полностью исчезает вихрь Ts2, когда поток становится достаточно слабым. Основные вихри, будучи концентриро ванными и си льными, обла 27778 дают рад иал ьной протяж енность ю которая явл я, етс я бол ее высокой в переход ных усл овиях чем , та, котору ю они имеют в ту рбул ентных усл овиях (пос кольку при ту рбул ентных условиях обе вто ричные полос ти оказываютс я занятым и вторич ными вих рями и понижаются размеры прос транс т ва, досту пного д ля развития ос новных вих рей). Частота кол ебания пониж ается с рос том рад иал ь ной протяженности основных вих рей . Из фиг. 13, на которой сх ем атически изобра жено относ ительное изм енение коэ ффициента К в фу нкции от числ а Р ейнольдс а у ус тройства отве, чающего нас тоящему изобретению вид но, что, , действительно, сд ел ав зависимой радиал ьну ю протяж енность вихрей от условий течения м ож но , повыс ить час тоту кол ебаний при ту рбул ентных условиях и понизить частоту кол ебаний при пере ход ных усл овиях, в результате чего, тем с ам ым, пов ышаетс я линейнос ть у излучателя. Флюид альный излучатель, показанный на фиг. 2, позвол яет измерять прох од ящий через него поток жидкос ти или газа, что дос тигается пос редством использования двух датчиков давл ения 29 и 30, размещенных в концевых точках качения фл юидал ьной струи вну три ос новной пол ости11. Эти датч ики д авл ения прис оед иняют к извес тным устройствам , позволяющим изм ерять у стру и частоту колебания. Эту час тоту связывают со скорость ю течения, провод я предварительну ю калиб ровку. Тем самым получают расх од ом ер, который оказывается л инейным в протяж енной обл ас ти изм ерения. Г г- т -Г Т ...1" 1" і '* [" »' і 1000 » » |"Ч'П 30QQ Фиг. 1 і І"!....І . 1. Г'2 4000 5000 г МИФ ULLZ 27778 6 Фиг. 3 8 Фиг. 4 8 8 ' іИ ф вивізJiftiedu ииьиі/енисіи Щ^ 27778 ш fш Фиг. 8 10 Zl миф И, миф вшг 27778 15 і і і- | - і f щ { Г I I I t і Ї ут-т ' '# 10 5 •1. 5 % h/ 0 -1.5% •10 -15 r .t і і і t І і 1000 .t t *_! r f t 2000 t t * * f t I » l 3000 Re Фиг. 13 ДП "Український інститут промислової власності" (Укрпатент) Бульв. Лесі Українки, 26, Київ, 01133, Україна (044) 254^2-30, 295-61-97 Підписанадо др ук у $0^/* 2001 р. Формат 60 x84 1 /8. м Обсяг _^_J?£ обл.-вид.арк. Тираж 50 прим. Зам._ УкрІНТЕ! Вул. Горького, 180, Київ, 03680 МСП, Україна (044) 268-25-22 Г і 12