Спосіб одержання парціальних тисків парів дийодиду ртуті

Спосіб одержання парціальних тисків парів дийодиду ртуті, що включає нагрівання суміші по Винахід відноситься до газорозрядної електроніки, світлотехніки і може використовуватись для одержання парціальних тисків парів дийодиду ртуті (Hgb) в джерелах когерентного і некогерентного випромінювання В якості прототипу вибрано спосіб одержання парціального тиску парів дийодиду ртуті, який включає нагрівання камери з порошком дийодиду ртуті, електричною пічкою до 180-200°С [1] При нагріванні камеру з порошком дийодиду ртуті спочатку відкачували до 10 2 мм рт ст (1 33 Па), потім заповнювали сумішшю буферних газів гелію і технічного азоту до тиску 1 2 атм (122 кПа) Спільним ДЛЯ прототипу і винаходу є те, що спосіб одержання парціальних тисків парів дийодиду ртуті включає нагрівання суміші порошку дийодиду ртуті і буферних газів при атмосферних тисках буферних газів Відомий спосіб неекономічний, оскільки для одержання парціального тиску парів Hgb потрібні додаткові затрати потужності зовнішнього джерела на нагрівання розрядної камери електричною пічкою Завданням винаходу є розробка способу одержання парціального тиску парів дийодиду ртуті за рахунок збільшення частоти слідування розрядних імпульсів для реалізації режиму саморозігріву робочих сумішей дийодиду ртуті з буферним газом гелієм атмосферного тиску, або сумішшю його з ксеноном і азотом з загальним атмосферним тиском Поставлене завдання вирішується таким чином, що спосіб одержання парціальних тисків парів дийодиду ртуті, що включає нагрівання суміші порошку дийодиду ртуті і буферних газів при рошку дийодиду ртуті і буферних газів при атмосферних тисках буферних газів, який відрізняється тим, що нагрів суміші порошку дийодиду ртуті і буферних газів, а також суміші порошку дийодиду ртуті, буферних газів і ксенону, а також суміші порошку дийодиду ртуті, буферних газів і азоту при атмосферних тисках проходить у режимі саморозігріву при дисипації енергії розряду атмосферних тисках буферних газів, в якому, згідно винаходу, нагрів суміші порошку дийодиду ртуті і буферних газів, а також суміші порошку дийодиду ртуті, буферних газів і ксенону, а також суміші порошку дийодиду ртуті, буферних газів і азоту при атмосферних тисках проходить в режимі саморозігріву при дисипації енергії розряду Спосіб одержання парціального тиску парів Hgb реалізується наступним чином У попередньо відкачану до тиску 10 1 Па розрядну трубку, в якій містився порошок дийодиду ртуті у КІЛЬКОСТІ 60 мг, напускали 102 - 200 кПа гелію, або суміш ксенону і гелію, або суміші азоту і гелію при сумі парціальних тисків газів 102 - 200 кПа Імпульсна напруга величиною 21-25 кВ, при частоті повторення імпульсів накачки 2000Гц, прикладалася до електродів розрядної трубки і запалювався розряд через діелектрик За рахунок дисипації енергії розряду при частоті повторення імпульсів накачки 2000 Гц, відбувався саморозігрів робочої суміші, проходило випаровування дийодиду ртуті з подальшим збудженням молекул Hgb електронами розряду і спостерігалося випромінювання молекул монойодиду ртуті з максимумом при довжині хвилі X рівній 444 нм На фіг 1 приведений спектр випромінювання для суміші Hgb/He По осі ординат відкладена відносна інтенсивність випромінювання Найбільш інтенсивною є система смуг з максимумом при А, рівній 444 нм, що відповідає переходу В X ^ + і/2 молекули Hgl* Характер ною ознакою цієї системи молекулярних смуг є різке збільшення інтенсивності з боку довгохвильової ДІЛЯНКИ спектру і повільне зменшення в со (О 62773 напрямку УФ області На фіг 2 приведений спектр випромінювання для суміші Hgb/Xe/He По осі ординат відкладена відносна інтенсивність випромінювання Найбільш інтенсивною є система смуг з максимумом при X рівній 444 нм, що відповідає переходу В ^ + 1/2^ X X і/2 молекули НдГ Характерною ознакою цієї системи молекулярних смуг є різке збільшення інтенсивності з боку довгохвильової ДІЛЯНКИ спектру і повільніше зменшення в напрямку УФ області На ДОВЖИНІ ХВИЛІ X, рівній 823 нм спостерігається випромінювання, що відповідає переходу 6s[3/2]°2 - 6р[3/2]г атома Хе* На фіг 3 приведений спектр випромінювання для суміші Hgb/N2/He По осі ординат відкладена відносна інтенсивність випромінювання Найбільш інтенсивною є система смуг з максимумом при X, рівній 444 нм, що відповідає переходу В ^ + 1/2^ X ^ + і/2 молекули НдГ Характер ною ознакою цієї системи молекулярних смуг є різке збільшення інтенсивності з боку довгохвильової ДІЛЯНКИ спектру і повільніше зменшення в Комп'ютерна верстка М Клюкш напрямку УФ областіСпостерігаються також спектральні смуги молекулярного азоту (N 2) с максимумами випромінювання на довжинах хвиль X =337 нм, X =357 нм, X =375 нм, які від3 3 повідають переходу С П И -^ В П_ Ефективність винаходу визначається тим, що порівняно з прототипом застосування способу одержання парціального тиску парів дийодиду ртуті дозволяє спростити отримання необхідних парціальних тисків парів дийодиду ртуті, оскільки нема потреби використовувати електричну пічку, що зменшує втрати потужності блоку живлення Спосіб створення парціального тиску парів дийодиду ртуті може бути використаний в світлотехніці, наукових дослідженнях з квантової електроніки Джерела інформації 1 Гаврилова Ю Е , Зродников В С , Клементов А Д , Пососонный А С Эксимерный НдГ лазер, возбуждаемый электрическим разрядом // Квантовая электроника 1980 Т 7, №11 С 24952497 (прототип) Підписне Тираж39 прим Міністерство освіти і науки України Державний департамент інтелектуальної власності, Львівська площа, 8, м Київ, МСП, 04655, Україна ДП "Український інститут промислової власності", вул Сім'ї Хохлових, 15, м Київ, 04119