Порожнинний холодний катод

1. Порожнинний холодний катод для приладів тліючого розряду, що містить алюмінієву циліндричну трубку, який відрізняється тим, що всередині трубки встановлено центральний електрод, та утворена таким чином система розміщена у повздовжньому однорідному магнітному полі. 2. Катод за п. 1, який відрізняється тим, що центральний електрод зв'язаний з анодом розрядного проміжку через опір, який більший за баластний опір розряду. (19) (21) a200913921 (22) 30.12.2009 (24) 10.08.2011 (46) 10.08.2011, Бюл.№ 15, 2011 р. (72) КУЧЕРЕНКО ЄВГЕН ТРОХИМОВИЧ, ІВАНЮТА ОЛЕКСАНДР МИКОЛАЙОВИЧ, КОСТЮКЕВИЧ ОЛЕКСАНДР МИКОЛАЙОВИЧ (73) КИЇВСЬКИЙ НАЦІОНАЛЬНИЙ УНІВЕРСИТЕТ ІМЕНІ ТАРАСА ШЕВЧЕНКА (56) UA 87042 C2; 10.06.2009 JP 58066242 A; 20.04.1983 CA 1096050 A1; 17.02.1981 CH 611460 A5; 31.05.1979 GB 868708 A; 25.05.1961 UA 38451 C2; 15.05.2001 3 но з методикою, яка застосовується при виготовленні холодних катодів для гелій-неонових лазерів (Кучеренко Е.Т. Получение окисных пленок алюминия переменной толщины в плазме газового разряда // Вакуумные технологии и оборудование. - 2001. - С. 279-282). Пристрій працює наступним чином: якщо додатковий електрод з'єднати з анодом розрядного проміжку через обмежуючий струм опір, то в порожнині катода створюються умови для руху електронів у схрещених електричному Е і магнітному Н полях, як це має місце в інверсному магнетроні. В цьому випадку електрони, вибиті іонами баластного газу з катода, під дією схрещених електричного й магнітного полів будуть рухатись до електрода 2 (анода) по траєкторіях, близьких до гіпоциклоїд, як це зображено на Фіг.1б. В разі співудару з атомом робочого газу, -електрон утратить частину своєї енергії (на збудження чи іонізацію атома) і буде рухатись по траєкторії з більшим радіусом кривизни. Після багаторазових співударів електрон витратить весь запас кінетичної енергії і потрапить на анод чи залишиться у плазмі розряду. 95536 4 Таким чином довжина траєкторії -електрона буде набагато перевищувати діаметр катода, що і забезпечуватиме існування тліючого розряду при менших тисках. Вище сказане проілюстровано серією вольтамперних характеристик, показаних на Фіг.2. Тут -2 криві 1, 2, 3, отримані при тисках газу 2,5·10 , 8·10 3 -3 і 2,5·10 мм.рт.ст. відповідно і значенні напруженості магнітного поля ~460 Э, що дещо перевищує критичне значення для циліндричного магнетрона (Техника и приборы СВЧ / Лебедев И.В. - М.: Высшая школа, 1972 г. - т. 2, ст. 256-264). При цьому опір Rп в колі додаткового електрода був у п'ять разів вищим за баластний опір розрядного проміжку Rб. Як видно із наведених залежностей, розряд -3 стабільно горить при тиску газу 2,5·10 мм.рт.ст., що майже на порядок нижче, ніж мінімальні тиски, при яких удавалося підтримувати розряд з блоком порожнинних катодів класичного типу (Кучеренко Є.Т., Костюкевич О.М. Дослідження жевріючого розряду з порожнинними катодами // Вісник Київського університету, Серія: фіз.-мат. науки. - 2009, №3). 5 Комп’ютерна верстка А. Рябко 95536 6 Підписне Тираж 23 прим. Міністерство освіти і науки України Державний департамент інтелектуальної власності, вул. Урицького, 45, м. Київ, МСП, 03680, Україна ДП “Український інститут промислової власності”, вул. Глазунова, 1, м. Київ – 42, 01601