Пристрій для прискореної дезактивації радіоактивних відходів аес середньої та низької активності

Пристрій для прискореної дезактивації радіоактивних відходів АЕС низької і середньої активності, що містить лінзу фокусування, який відрізняється тим, що складається з лінз фокусування у вигляді шести чотирикутних пірамід, які виготов 3 шести чотирьохкутних пірамід, що складаються із щільного матеріалу, наприклад, дрібнозернистого граніту, металу, бетону і ін. з відшліфованими боковими поверхнями до 6-8 класу точності двогранний кут при вершинах пірамід не менше 120°, які кріпляться своїми основами на металевому каркасі кубічного виду, створюючи цими основами бокові грані куба. Внутрішня порожнина куба - це технічно створена локальна область з особливими підвищеними властивостями інтенсивності фізичних процесів, що визначаються значенням інтенæH ö сифікації більшим одиниці ç 1 > 1÷ , причому в ç H ÷ è ø центральній частині порожнини встановлено контейнер з радіоактивними відходами АЕС низької або середньої активності, забезпечений датчиками інтенсивності ά-, b-, g-випромінювання, підключеними до вимірювальних засобів, що контролюють активність. В основу принципу дії пристрою покладено теоретичне дослідження лінз фокусування потоків ентропійного простору - часу, приведене в [2]. Проведене експериментальне дослідження показало, що в дійсному і уявленому фокусах лінзи фокусування у вигляді правильної чотирьохгранної піраміди, виготовленої, наприклад, з граніту із стороною основи 0,15м показники детектора Козирєва, що слугують для визначення потоків простору часу (див. Н.А. Козирєв, Астрономічні спостереження при допомозі фізичних властивостей часу. Зірки, що загоряються. Єреван: вид. АН Арм. СРСР, 1977р., [3]) складали, відповідно, ±1мкА. Показано, що значення показників детектора не залежать від того, який кут при вершині піраміди гострий або тупий. Встановлено, що величина сфокусованого потоку залежить виключно від площини трикутника перетину піраміди, що проходить через її вершину, центр і дві протинаправлені точки основи. Тому можна допустити, що для подібних пірамід величини сфокусованих потоків простору - часу Dt будуть пропорційні площам їх основ S: Dt1/Dt2»S1/S2»а12/а22, де а - довжина сторони основи. Таким чином, якщо взяти піраміду з граніту із стороною основи 1,5м і допустити, що величина потоку простору-часу пропорційна показникам величини струму І детектора Козирєва, взятих в мкА (k - коефіцієнт пропорційності), раніше згадуваної піраміди, сторона якої дорівнювала 0,15 м, то при S1=(0,15)2, S2=(1,5)2, маємо Dt1=kІ1=k (1мкА), Dt2=kІ2, kІ1/kІ2=S1/S2, h=1мкА·2,25м2/0,0225м2=100мкА. Неважко підрахувати, що, якщо а2=15м, то І2=10000мкА. Це дуже відчутне значення потоку. Закони фокусування і розфокусування потоків простору-часу, їх заломлення і загинання в дзеркалах Козирєва експериментально вивчалося в 2001-2007рр. і відображено в роботі Кіндеревич А.В., Маракуца Г.С, Створення сили гравітації, ЕКМО, Київ 2008р. стр.190-195 і стр.344-358 [4]. Показано, що для прискореного погашення активності високоактивних радіоізотопів необхідно діяти на них, так званими, мінусовими потоками Dtпростору-часу. В той час, як для прискореного по 87423 4 гашення низькоактивних радіоізотопів необхідно діяти на них, так званими плюсовими потоками Dt+. Відомо, мінусові потоки утворюються в уявних фокусах О2, а плюсові в дійсних фокусах О1 лінз фокусування. Показано [2], що дійсний фокус утворюється, якщо пірамідальна лінза фокусування направлена своєю вершиною назустріч потоку Dt, а уявний, якщо вона направлена до нього своєю основою. В книзі Кіндеревич А.В., Кіча Л.І., Польова сутність ядерної фізики, Київ: ЕКМО, 2003р., с.346, [5] показано, що зміщення числа Хаббла в області фокуса Н1 в порівнянні з його числом Н в звичайних умовах зв’язано з відповідними величинами потоку простору - часу Dt1 і Dt наступним співвідношенням Н1/Н=(Dt1)2/(Dt2)2=(kІ)2/(kІ)2=І12/І2. Це значить, що інтенсифікацію Н1/Н для будь-якої піраміди можна встановити через сторону її основи. Теоретичне обґрунтування можливості прискорення дезактивації радіоізотопів наводиться нижче. Показано [5], с.263-269, що до числа радіоактивних відносять всі відходи, які забруднені радіоактивними речовинами в кількості, що перевищують встановлені норми і правила. Тверді відходи вважають радіоактивними, якщо питома медикоексплуатаційна доза на відстані 1см від відходів складає 0,84мР/(ч·кг)або питома активність перевищує 2·10-6 і 1·10-8Ки/кг (7·104 і 3,7·102Бк/кг) відповідно для b і ά-активних і трансуранових речовин. Всі радіоактивні ізотопи, радіоактивні відходи можна умовно поділити на високоактивні, коли питома активність складає 1018-1017Бк/m, середньоактивні - 1016-1012Бк/m, низькоактивні - 1011Бк/m і нижче. Відомо, що нормальна інтенсивність фізичних процесів визначається числом Хаббла Н=2,8·1018 1/с. Якщо відбувається згущення потоків простору-часу, то в деякій локальній області можна отримати значення величини Н1>Н, якщо розрідження, то маємо Н11 відбувається дія потоків H деструктуризаци, а при 1 1 , то це область підH H вищення інтенсивності. Наприклад, 1 = 10 n , тоді H енергія зв’язку зменшується пропорційно вказаноH му зміщенню 1 в 10n разів. Ядра атомів в цій H локальній області стають рихлими. Спонтанний поділ ядер збільшується пропорційно 10n. Якщо в 5 локальній E¢s = області 87423 1 H1 = = 10- n , H 10n то Es = Es × 10n . 1 10n Ядра атомів в даній локальній області зниження інтенсивності ущільнюються, спонтанний поділ ядер зменшується пропорційно 10n. Візьмемо високоактивний ізотоп. Нехай N - число атомів, що є H в зразку в даний момент часу t, a dN 1 - число H атомів, що розпалися за інтервал часу від t до t+dt. dN (знак мінус Вірогідність розпаду дорівнює N ставимо, N оскільки dN1, а кінеH тична енергія структуризації, відповідно, коли H1