Компенсатор циркулярного двопроменезаломлення

Компенсатор циркулярного двопроменезаломлення, що містить два кварцові клини, з рівними гострими кутами, склеєними у плоскопаралельну пластину, який відрізняється тим, що клини вирізані з енантиоморфних кристалів, головні оптичні осі яких перпендикулярні до граней пластини. (19) (21) u200602738 (22) 14.03.2006 (24) 15.11.2006 (46) 15.11.2006, Бюл. № 11, 2006 р. (72) Влох Ростислав Орестович, Васильків Юрій Васильович (73) ІНСТИТУТ ФІЗИЧНОЇ ОПТИКИ 3 18278 4 заломлення. Але автори вперше запропонували даючої хвилі. За рахунок наявності циркулярного використовувати оптичну активність кварцу для двопроменезаломлення і повороту площини поляпобудови компенсаторів циркулярного двопромеризації світла, за аналізатором (6), виставленим у незаломлення і повороту площини поляризації положення погасання щодо падаючої на зразок світла. З цією метою за напрям поширення світла хвилі, спостерігається просвітлення. Компенсатор в компенсаторі обирають напрям, паралельний до (4) вводиться між зразком (3) і аналізатором (6) до головної оптичної осі кварцу. Для цього кварцові положення, в якому за аналізатором спостерігатиклини вирізають так, що головні оптичні осі є перметься мінімум пропускання світла. пендикулярні до граней пластини. Клини виготовПлощина поляризації світла, яке пройшло ляються з енантиоморфних кристалів кварцу, тобкрізь перший, право обертаючий клин, повертато один з клинів повертає площину поляризації ється на кут φ=ρd1, де ρ - оптична активність кварсвітла за годинниковою стрілкою, а інший - в процу для даної довжини хвилі, d1 - товщина першого тилежний бік. При проходженні світлового потоку клина у даному перерізі. При проходженні другого крізь пластину, утворену клинами, в напрямку, клина площина поляризації світлової хвилі поверперпендикулярному до грані пластини, площина тається на кут φ=-ρd2, де d2 товщина другого клина поляризації світла повертається на кут, який залеу тому ж перерізі. У результаті кут площини поляжить від різниці товщин клинів в даному перерізі. ризації світлової хвилі на виході компенсатора по Зміна різниці товщин клинів на шляху проходженвідношенню до площини поляризації світлової ня променя здійснюється переміщенням компенхвилі на вході дорівнює (ρ=ρ(d1-d2). Якщо d1 дорівсатора вздовж довгого ребра пластини. Викориснює d2, що відповідає проходженню світла по сетання запропонованої конструкції дозволить редині компенсатора, то поворот площини поляотримати передбачуваний технічний результат. ризації світлової хвилі рівний нулю і аналізатор (6), Компенсатор циркулярного двопроменезаловісь якого перпендикулярна до осі поляризатора млення складається з двох енантиоморфних квар(2), не повністю гасить амплітуду світлової хвилі. У цових клинів з рівними гострими кутами, склеєнирезультаті зміщення компенсатора (4) паралельно ми у плоскопаралельну пластину (Фіг.1). Розміри до грані а на величину х відбувається зміна товклинів технологією виготовлення і точністю виміщин d1 і d2 і відповідно кута повороту площини рювань. Клини вирізані так, що грані пластини пеполяризації φ. Залежність кута повороту площини рпендикулярні до осі [001]. Грані клинів, через які поляризації φ від зміщення компенсатора описупроходить світло поліруються по 14-му класу з ється рівнянням площинністю не гірше 0,33мкм. Гострі кути клинів φ=2ρ(a-2x)tgα. α дорівнюють 1,25±0,001°. При довжині короткого Зміщуючи компенсатор (4) можна повернути ребра b 0,54±0,005мм і короткого ребра а площину поляризації світлової хвилі на кут, при 25±0,005мм компенсатор забезпечує максимальну якому вона буде перпендикулярною до осі аналікомпенсацію циркулярного двопроменезаломлензатора. У такому випадку амплітуда світлової хвилі ня Δn=1,64х10-5, яке відповідає повороту площини після аналізатора дорівнюватиме нулю, що можна поляризації на 10° при λ=632,8нм. Точність вимізареєструвати за допомогою приймача світла (7) рювання кута при таких розмірах становить 30". (наприклад, ПЗЗ структури) і вимірювального приЗбільшення кута α призводить до зростання похистрою. Вимірювані величини двопроменезаломбки вимірювань, а зменшення пов'язане з технічлення або повороту площини поляризації досліними труднощами при виготовленні. джуваного зразка можна одержати з кута φ, який Роботу компенсатора циркулярного двопророзраховується з лінійного зміщення х за вище менезаломлення можна проілюструвати на прикнаведеною формулою. Отже, існує лінійна залежладі вимірювальної системи зображеної на Фіг.2. ність між кутом повороту площини поляризації і Світлова хвиля від гелій - неонового лазера (1) зміщенням компенсатора, що дає можливість випісля проходження вхідного поляризатора (2) стає мірювати циркулярне двопроменезаломлення і лінійно поляризованою. Далі світлова хвиля проповорот площини поляризації світла в оптичних ходить крізь досліджуваний циркулярновимірювальних системах. двопроменезаломлюючий зразок (3), зазнаючи З масштабної лінійки нанесеної на рухомій осциркулярного двопроменезаломлення. Стан полянові (5) знімається відлік х переміщення компенсаризації двох власних хвиль у зразку є циркуляртора і за залежностями, представленими на Фіг.3 ним, з правим і лівим напрямком обігу вектора визначаються кут повороту площини поляризації і електричного поля. Різні фазові швидкості цих циркулярне подвійне променезаломлення досліхвиль призводять до виникнення циркулярного джуваного зразка. двопроменезаломлення. При виході зі зразка ці Викладені матеріали доводять, що перевагою хвилі додаються, утворюючи лінійно поляризовану запропонованого компенсатора є можливість комхвилю, площина поляризації повернута на деякий пенсації і вимірювання циркулярного двопроменекут φ відносно орієнтації площини поляризації пазаломлення і повороту площини поляризації. 5 Комп’ютерна верстка В. Мацело 18278 6 Підписне Тираж 26 прим. Міністерство освіти і науки України Державний департамент інтелектуальної власності, вул. Урицького, 45, м. Київ, МСП, 03680, Україна ДП “Український інститут промислової власності”, вул. Глазунова, 1, м. Київ – 42, 01601