Спосіб визначення півсферичного інтегрального ступеня чорноти поверхні тіл з непрозорих матеріалів

1. Спосіб визначення півсферичного інтегрального ступеня чорноти поверхні тіл з непрозорих матеріалів, що включає нагрів та охолодження зразка в камері з високим вакуумом, реєстрацію зміни в часі температури поверхні зразка при його охолодженні і розрахунок півсферичного інтегрального ступеня чорноти на основі співвідношень теплового балансу при теплообміні випроміню 3 ках. Однак, проведення досліджень ускладнюється необхідністю контролю температури стінок камери, в якій проводять вимірювання, та спеціального їх охолодження (наприклад, рідким азотом). Крім того, для точного розрахунку ступеня чорноти потрібні дані про радіаційні характеристики внутрішньої поверхні стінок камери, а геометрична форма стінок повинна відповідати формі зразка (наприклад циліндрична). Зауважимо, що використане співвідношення теплового балансу, яке передбачає обмеження на товщину дослідного зразка не має достатнього теоретичного обґрунтування. Останній з наведених способів визначення ПІСЧП, прийнятий нами як найближчий аналог. Метою корисної моделі є спрощення процесу визначення ПІСЧП. Поставлена мета досягається тим, що у пропонованому способі стінки камери виготовляють з частково прозорого матеріалу. При цьому практично вся енергія теплового випромінювання зразка проникає через стінки камери в оточуюче середовище і не вливає на їх тепловий стан, а тому не потрібні дані про радіаційні характеристики стінок камери і їх форму. Запропонована числова методика розрахунку температури поверхні зразка при тепловіддачі випромінюванням не передбачає обмежень на його товщину і форму. За шукане значення ступеня чорноти в певному температурному діапазоні приймається значення, за якого забезпечується співпадіння експериментальних та розрахункових кривих охолодження зразка. При температурах зразка, за яких його теплове випромінювання не проникає через стінки камери, проводять охолодження з метою підтримки на них температури оточуючого середовища. При розрахунку температури охолоджуваного зразка тепловим випроміненням стінок камери (за таких температур) нехтують. Приймають, що температура зразказначно вища за температуру оточуючого камеру середовища і є застосовним наближення невипромінюючого тіла [2, ст. 517]. Сутність корисної моделі пояснюється кресленням. На Фіг.1 схематично подана установка для практичної реалізації способу. Установка складається з вакуумної камери 1, з'ємної циліндричної частини 2 камери, еластичного ущільнення 3, дослідного зразка 4, високочастотного індуктора 5, розташованого зовні камери, генератора 6, термопари 7, мілівольтметра 8, вакуумних вводів термопари 9, фланця 10, стійки 11, штуцерів 12 подачі водяного охолодження на індуктор. Визначення ПІСЧП проводиться наступним чином. Дослідний зразок циліндричної форми (така форма найбільш оптимальна при використанні в якості нагрівника багатовиткового циліндричного індуктора) за допомогою тонкого дроту (d