Спосіб визначення розміру досліджуваного об’єкта при рентгенологічних дослідженнях

Спосіб визначення геометричних розмірів вимірюваного об'єкта при рентгенологічних дослідженнях, що включає рентгеноскопію та рентгенографію вимірюваного об'єкта дослідження, вимір розміру об'єкта на стінці, визначення відстані від центра випромінювання рентгенівської трубки до касети, вимір відстані від касети до об'єкта дослі 2 3 40975 4 дійсні розміри об'єкта та зображення на плівці не ють до поверхні об'єкта, у той час як фокус трубки чітке, розмите, не контрастне. видаляють від об'єкта дослідження не менш чим Поставлена задача вирішується тим, що в на 35-40 см, що істотно також, для радіаційної способі визначається геометричний розмірів вимібезпеки й зменшення геометричної нерізкості ренрюваного об'єкта при рентгенологічних досліджентгенівського зображення. нях, що включає рентгеноскопію та рентгенограДля встановлення зв'язку між геометричною фію вимірюваного об'єкта дослідження, вимір нерізкістю границь тіньового зображення, геометрозміру об'єкта на стінці, визначення відстані від рією дослідження й розмірами фокусної плями центра випромінювання рентгенівської трубки до рентгенівської трубки розглянемо тіньове зобракасети, виміру відстані від касети до об'єкта досліжень абсолютно непрозорої напівплощини, гранидження і визначення певного розміру об'єкта доця якої лежить на осі розбіжного пучка випромінюслідження, новим є те, що додатково вимірюють вання. У випадку точкового фокуса рентгенівської відстань від фокусної осі рентгенівської трубки до трубки (Фіг.2) границя між областю найбільшої зовнішньої стінки касети та від внутрішньої сторояскравості тіньового зображення й областю повної ни касети до плівки, та визначають дійсний розмір тіні абсолютно різка на лінії, що проходить через об'єкта дослідження за формулою: вісь пучка випромінювання яскравість екрана стрибком зменшується до нуля. При кінцевих роз[(Η + ∆l + δ) − h] ⋅ SR Sx = мірах фокусної плями рентгенівської трубки (Фіг.3) Η + ∆l + δ перехід від області найбільшої яскравості зобраНа Фіг.1 представлений принцип роботи приження до області повної тіні відбувається поступострою для експозиція при рентгенологічних досліво - замість різкої границі утвориться перехідна джень. Рентгенівське випромінювання за досліобласть півтіні. Як видно на Фіг.3 ширина півтіні джуваним об'єктом попадає на рентгенівську ФГ: плівку δ в касеті 1. У час експозиції плівки світіння a ΦΓ = l , екрана визвано рентгенівським промінням за доb помогою фокусуючої оптики 3 передається на пліде l - розмір фокусної плями рентгенівської трубвку . ки; На Фіг.2, Фіг.3. зображено утворення геомета - відстань від фокуса трубки до непрозорої ричної складової чіткості та різкості зображення напівплощини; при крапковому фокусі й фокусі кінцевих розмірів: b - відстань від непрозорої напівплощини до де 1 - фокус трубки; рентгенівського екрана або плівки. 2 - поглинач; Звідси витікає, що при даному розмірі фокус3 - приймач випромінювання; ної плями рентгенівської трубки геометрична неріCD, C’D’ - поле опромінення; зкість зображення тим більше, чим ближче фокус Е’ F’ - область півтіні; трубки до об'єкта й чим далі перебуває від об'єкта а - відстань до поглинача; екран або плівка. Крім геометричної нерізкості, до b - відстань до приймача. плавних переходів інтенсивності між сусідніми Розглянемо спосіб визначення геометричних ділянками рентгенівського зображення приводить розмірів зображення (Фіг.2, Фіг.3). При аналізі метакож сама структура об'єкта, товщина яких змітоду рентгенодіагностики для простоти викладу нюється поступово. Ця нерізкість границь зобрабуло прийнято, що тіньове рентгенівське зображення має місце навіть при точковому джерелі ження утворюється паралельним пучком випромівипромінювання й називається морфологічною нювання, що падає нормально до плоскої поверхнерізкістю зображення. Винятково важливе знаності досліджуваного об'єкта. Отримані висновки, чення для рентгенодіагностики має динамічна неоднак, не зміняться й для утворення рентгенівсьрізкість зображення, що виникає через природну кого зображення розбіжним пучком випромінюванрухливість деяких внутрішніх органів людини. Тоня. Реальні джерела рентгенівського випромінюму що будь-яка система рентгенооптичного перевання дають саме розбіжний пучок, що виходить із творення має характерний час нагромадження або фокусної плями анода рентгенівської трубки. У усереднення (час експозиції плівки, час інерції розбіжному пучку інтенсивність рентгенівського рентгенівського екрана й ока спостерігача, час випромінювання убуває назад пропорційно квадутворення кадру в телевізійних системах і т.д.), рату відстані від фокуса рентгенівської трубки. Для зміна структури об'єкта за час нагромадження одержання більшої інтенсивності випромінювання приводить до нечіткості границь одержуваного в площині вхідного екрана системи візуалізації, а зображення - виникає динамічна нерізкість ФГ, що також, для одержання більшої яскравості світіння тим менше, чим менше час нагромадження й рухекрана при даній потужності рентгенівської трубки ливість досліджуваного органа. При відповідній вигідно максимально наблизити фокус трубки й видозміні методики рентгенологічного дослідження екран до досліджуваного об'єкта. ефект утворення динамічної нерізкості може бути Однак наближення фокуса трубки 1 до повервикористана в діагностичних цілях - це здійснюхні об'єкта кінцевої товщини приводить до переється в різних системах для пошарового дослікручування геометричних співвідношень у тіньодження томографії. При томографії погоджений вому рентгенівському зображенні - однакові по рух джерела рентгенівського випромінювання й розмірах структурні елементи об'єкта залежно від плівки щодо об'єкта дозволяє розмити тіні, що завідстані до фокуса трубки дадуть істотно різні по важають, не підлягаючому дослідженню органів і площі тіні. Тому при рентгенодіагностиці екран для просвічування або плівку максимально наближа 5 40975 6 тим самим більш різко виділити структуру досліна апаратурне оснащення рентгенодіагностичних джуваного шару об'єкта. процедур. Тому для отримання чіткого зображення У більшій частині практики рентгенодіагностиі контрасту та визначення дійсного значення розки, джерело рентгенівського випромінювання неміру досліджуваного об'єкта необхідно приймати рухливе щодо системи перетворення зображення. до уваги товщину передньої стінки касети та товУ цьому випадку апаратура для медичної діагносщину плівки. Обчислення розмірів необхідно протики повинна допускати можливість зміни простоводити за формулою: рового положення обстежуваного в процесі дослі[(Η + ∆l + δ) − h] ⋅ SR Sx = дження, тому що через складність його Η + ∆l + δ внутрішньої структури в рентгенівському тіньовому В основу корисної моделі поставлена задача зображенні відбувається накладення один на одвдосконалити відповідний спосіб шляхом прийнятного тіней від різних органів, що лежать на шляху тя до уваги додаткових параметрів, що забезперентгенівського пучка. Необхідність відділення чують підвищення точності визначення розмірів зображення досліджуваного органа від тіней, що об'єкта й одержання чіткого зображення та контзаважають, вимагає можливості рентгенівського расту. дослідження в різних проекціях (у різних позиціях об'єкта), що у свою чергу накладає певну вимогу Комп’ютерна верстка Г. Паяльніков Підписне Тираж 28 прим. Міністерство освіти і науки України Державний департамент інтелектуальної власності, вул. Урицького, 45, м. Київ, МСП, 03680, Україна ДП “Український інститут промислової власності”, вул. Глазунова, 1, м. Київ – 42, 01601