Спосіб реєстрації геліконового резонансу в напівпровідникових матеріалах

Спосіб реєстрації геліконового резонансу в напівпровідникових матеріалах, що включає ска 3 53585 Суть корисної моделі полягає в наступному. З досліджуваного матеріалу готують плоскопаралельну пластину, яку розміщують в приймальній котушці таким чином, щоб площина пластини була паралельною осі цієї котушки і перпендикулярною до напряму зовнішнього магнітного поля (Фіг. 1). За допомогою автодинного давача в коливальному контурі збуджують в.ч. коливання і сканують магнітне поле біля ймовірних умов геліконового резонансу, що залежать від кінетичних параметрів досліджуваного зразка. Поблизу таких умов плоскопаралельна пластина стає резонатором, налаштованим на частоту, яка визначається, головним чином, товщиною пластини, напруженістю зовнішнього магнітного поля і концентрацією носіїв струму речовини. В цьому випадку зразок і котушка генератора можуть бути представлені системою з двох зв'язаних коливальних контурів, в якій компенсуються втрати за рахунок від'ємної провідності автодинного давача. Внаслідок їх взаємодії частота генерації вже не визначається власною частотою коливального контуру автодинного давача, а залежить від імпедансу зв'язаної системи. Розлад встановленої частоти автодинного давача буде максимальним у момент точного співпадання власної резонансної частоти геліконового резонатора із встановленою при нульовому значенні магнітного поля частоти контуру автодинного давача (Фіг. Комп’ютерна верстка Д. Шеверун 4 2). Проте, при дуже сильному зв'язку (зверхкритичному), зворотна дія геліконового резонатора на коливальний контур може виявитися настільки сильною, що це може привести до зриву генерації. Для налагодження такого зв'язку в авто динному давачі повинно бути передбачено установка режиму рівня в.ч. напруги і вибору чутливості до зовнішніх дій. Таким вимогам задовольняють автодинні давачі, які застосовуються в радіоспектроскопії ядерного магнітного і електронно-парамагнітного резонансів. Вимірювання частоти автогенератора в процесі сканування магнітного поля проводиться цифровим частотоміром. Результат вимірювання може бути поданий на шину інтерфейсу, підключеною до ЕОМ, що дає можливість спростити процес реєстрації геліконового резонансу і автоматизувати обробку цифрових значень частоти. Література 1. М. Максфилд Геликоны в твердых телах/ М. Максфилд// Успехи физичесуих наук.- 1971.- Том 103, вып. 2.- С.233-273 2. А. с. 438946 СССР, МКИ3 G 01г 31/26. Способ бесконтактного измерения коэффициента Холла в полупроводниках и металлах/ Ю.К. Пожела, В.Л. Ряука, Р.Б.Толутіс (СССР).- №1865941/2625; заявл. 02.01.73; опубл. 05.0В.74, Бюл. № 29. Підписне Тираж 26 прим. Міністерство освіти і науки України Державний департамент інтелектуальної власності, вул. Урицького, 45, м. Київ, МСП, 03680, Україна ДП “Український інститут промислової власності”, вул. Глазунова, 1, м. Київ – 42, 01601